AnalogovĂŠ sÄĂtĂĄnĂ lze realizovat pomocĂ operaÄnĂho zesilovaÄe v zapojenĂ uvedenĂŠho na obr. 5.18.
ObdobnÄ rovnicĂ (5.4) dostaneme vztah:
a po ĂşpravÄ
;
coĹž je vĂ˝raz ekvivalentnĂ (5.5). Pro velkĂŠ zesĂlenĂ zesilovaÄe A je zlomek roven pĹibliĹžnÄ jednĂŠ a vĂ˝stupnĂ napÄtĂ je ĂşmÄrno souÄtu napÄtĂ ostatnĂch, vynĂĄsobenĂ˝ch pĹĂsluĹĄnĂ˝mi koeficienty:
,
kde .
Je-li pro vĹĄechna n Rn=Ro, dostaneme na vĂ˝stupu prostĂ˝ souÄet napÄtĂ vstupnĂch
E0 = - S E1n .
OdeÄĂtat mĹŻĹžeme rovnÄĹž pomocĂ obvodu uvedenĂŠm na obr. 5.18, jestliĹže jednoduĹĄe obrĂĄtĂme polaritu tÄch vstupnĂch napÄtĂ, kterĂĄ chceme odeÄĂst. Pro zĂskĂĄnĂ invertovanĂŠho vstupnĂho napÄtĂ pouĹžĂvĂĄme invertoru. Invertor je v podstatÄ sumaÄnĂ zesilovaÄ s jednĂm vstupem, kde
Ro= R1
takĹže
Eo = -E1
ZapojenĂ invertoru je na obr. 5.19.
K nĂĄsobenĂ napÄtĂ konstantnĂm koeficientem a se pouĹžĂvĂĄ jednoduchĂ˝ poÄĂtaÄovĂ˝ prvek - potenciometr. PĹesnĂŠ potenciometry jsou zpravidla vĂceotĂĄÄkovĂŠ a jsou opatĹeny stupnicĂ, kterĂĄ udĂĄvĂĄ relativnĂ Ăşhel otoÄenĂ, tj. ĂşmÄrnou ÄĂĄst z celkovĂŠ hodnoty odporu potenciometru. Potenciometr je obvykle zatĂĹžen vstupnĂm odporem R1 zesilovaÄe (napĹĂklad invertujĂcĂho, viz.obr.5.20). PomÄr a s pĹedstavuje koeficient na stupnici (Ăşdaj stupnice) potenciometru:
as = Rb/Rp
kde Rb je Ăşsek odporu potenciometru od uzemnÄnĂŠho konce a Rp celkovĂ˝ odpor potenciometru. OznaÄĂme-li r = Rb/Rp, potom napÄĹĽovĂ˝ dÄlicĂ pomÄr zatĂĹženĂŠho potenciometru a je roven
Ădaj na stupnici potenciometru a s tedy nesouhlasĂ s dÄlicĂm pomÄrem
napÄtĂ. Chybu odstraĹujeme tak, Ĺže potenciometr nastavujeme
zapojenĂ˝ do poÄĂtacĂ sĂtÄ (tedy zatĂĹženĂ˝) a napÄtĂ E'1
mÄĹĂme kompenzĂĄtorem.
Pro nĂĄsobenĂ a dÄlenĂ dvou analogovĂ˝ch napÄtĂ mĹŻĹžeme
pouĹžĂt logaritmujĂcĂho a exponenciĂĄlnĂch zesilovaÄĹŻ
popsanĂ˝ch v odstavci FunkÄnĂ mÄniÄe. PrincipiĂĄlnĂ schĂŠma logaritmickĂŠ
nĂĄsobiÄky a dÄliÄky je uvedeno na obr. 5.21. Pak:
JednĂm z Äasto pouĹžĂvanĂ˝ch zapojenĂ analogovĂ˝ch nĂĄsobiÄek jsou diodovĂŠ nĂĄsobiÄky vyuĹžĂvajĂcĂ kvadratickĂ˝ch funkÄnĂch mÄniÄĹŻ - kvadrĂĄtorĹŻ. Tyto nĂĄsobiÄky pracujĂ podle vztahu:
KvadrĂĄt souÄtu nebo rozdĂlu dostaneme pomocĂ sÄĂtacĂch kvadratickĂ˝ch funkÄnĂch mÄniÄĹŻ - kvadrĂĄtorĹŻ.
SÄĂtacĂ kvadrĂĄtor je zaloĹžen na stejnĂŠm principu jako diodovĂ˝ funkÄnĂ mÄniÄ jednoho analogovĂŠho signĂĄlu; pouze napÄtĂ na jeho vstupu je vytvoĹeno souÄtem nÄkolika vstupnĂch signĂĄlĹŻ. ZĂĄkladnĂ diodovĂ˝ obvod pro sÄĂtacĂ diodovĂ˝ mÄniÄ dvou analogovĂ˝ch napÄtĂ ekvivalentnĂ obvodu z obr.5.9 je uveden na obr.5.22.
Pro potenciĂĄl v bodÄ A zĂĄpornĂ˝, tj. UA< 0 je
Eo = 0
s pĹesnostĂ urÄenou operaÄnĂm zesilovaÄem. Pro
UA > 0
je dioda otevĹena a pro vĂ˝stupnĂ napÄtĂ Eo platĂ:
(5.12)
Pro uzavĹenou diodu platĂ pro potenciĂĄl bodu A vztah:
Takto vypoÄtenĂ˝ potenciĂĄl odpovĂdĂĄ potenciĂĄlu pĹi zavĹenĂŠ diodÄ D1 .Jakmile dioda sepne, je vĂ˝stupnĂ napÄtĂ Eo urÄeno vztahem (5.12).
ObdobnÄ jako pro jedno analogovĂŠ napÄtĂ je sÄĂtacĂ funkÄnĂ mÄniÄ vytvoĹen souborem zĂĄkladnĂch diodovĂ˝ch sÄĂtacĂch obvodĹŻ s diskrĂŠtnÄ rozloĹženĂ˝mi body zlomu. LomenĂĄ charakteristika je volena tak, aby aproximovala kvadratickou funkci. Analogovou nĂĄsobiÄku dvou vstupnĂch napÄtĂ E1 a E2 pro vĹĄechny kombinace jejich znamĂŠnka,tzv. ÄtyĹkvadrantovou nĂĄsobiÄku,lze sestavit ze ÄtyĹ sÄĂtacĂch kvadrĂĄtorĹŻ podle obr. 5.23. Na obr. 5.23 je pro pĹehlednost nakresleny pro kaĹždĂ˝ kvadrĂĄtor pouze jeden zĂĄkladnĂ obvod.
SÄĂtacĂ kvadrĂĄtory uvedenĂŠ na obr.5.23 si mĹŻĹžeme pĹedstavit jako kvadrĂĄtor s jednĂm vstupem, na jehoĹž vstup pĹivĂĄdĂme signĂĄl
a odpor ve vstupnĂ vÄtvi je roven
Pak pro vĂ˝stupnĂ napÄtĂ z nĂĄsobiÄky platĂ:
pro vĹĄechny moĹžnĂŠ kombinace polarit vstupnĂch napÄtĂ E1 a E2.
U analogovĂ˝ch poÄĂtaÄĹŻ se koeficient pĹevodu kvadrĂĄtoru aR0 volĂ obvykle tak, aby pro hodnoty napÄtĂ E1 a E2 uvedenĂŠ ve strojovĂ˝ch jednotkĂĄch (napĹ. 1SJ = l0V) bylo K = 1.
ZapojĂme-li diodovou nĂĄsobiÄku do obvodu zpÄtnĂŠ vazby operaÄnĂho zesilovaÄe podle obr. 5.24, mĹŻĹžeme ji vyuĹžĂt i pro dÄlenĂ dvou promÄnnĂ˝ch. VyuĹžĂvĂĄme pĹi tom implicitnĂ metodu vĂ˝poÄtu. PovaĹžujeme-li vstupnĂ napÄtĂ operaÄnĂho zesilovaÄe Ei za zanedbatelnĂŠ, musĂ se jeho vĂ˝stupnĂ napÄtĂ nastavit na takovou hodnotu, pro kterou platĂ
E2 - E1E3 = 0  a  E3 = E2 / E1.
Metoda je pouĹžitelnĂĄ pro obÄ polarity vstupnĂho napÄtĂ E2 a kladnou polaritu vstupnĂho napÄtĂ E1 .
Na obr. 5.25 je zapojenĂ nĂĄsobiÄky pro obrĂĄcenou polaritu napÄtĂ E1.